Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



Частные случаи движения точки

Читайте также:
  1. B) это составная часть общественного воспроизводства, отражающая те же стадии (фазы) процесса воспроизводства, но только со стороны движения инвестиционного капитала;
  2. Breakpoints (точки прерывания)
  3. IV. Законы динамики вращательного движения.
  4. Ordm;. Векторный способ задания движения точки.
  5. Ordm;. Векторный способ задания кругового движения.
  6. Ordm;. Задание движения в полярных координатах.
  7. Ordm;. Описание естественного способа задания движения.
  8. Ordm;. Связь между составляющими движениями в сложном движении материальной точки.
  9. Ordm;. Скорость и ускорение точки в круговом движении.
  10. VI. Уравнение прямой, проходящей через две данные точки

Прямолинейное движение.Если траектория точки является прямой линией, то, направляя одну из координатных осей, например, ось вдоль этой прямой, мы полностью определим положение точки заданием ее абсциссы как функции времени, т.е. .

Проекции скорости и ускорения на ось согласно формулам (9.12) и (9.23) будут

, .

Модули скорости и ускорения соответственно равны

, .

Если , то движение точки происходит в сторону положительного направления оси . Если при этом , то движение ускоренное, если же , то движение замедленное.

При точка движется в направлении, противоположном положительному направлению оси . Если при этом , то движение замедленное, если же , то движение ускоренное.

В качестве примера рассмотрим прямолинейное движение, происходящее по закону

,

где , , – постоянные величины.

Движение точки по такому называют гармоническим.

Величина , равная максимальному отклонению точки от положения , называется амплитудой колебаний; называется фазой и начальной фазой колебаний.

Скорость и ускорение точки, совершающей гармоническое колебание, соответственно будут

, .

Из формулы для следует, что ускорение точки всегда будет направлено к началу координат и по модулю пропорционально отклонению точки от начала координат.

С помощью закона движения и формулы для скорости нетрудно установить, что если для какого-либо момента времени координата , а скорость , то в момент времени , при котором

,

где скорость точки и ее положение будут такими же, как и в момент .

 

Значит, гармоническое движение будет периодическим, т.е. через промежутки времени, равные

,

движение будет полностью повторяться.

Наименьший промежуток времени, по истечении которого движение повторяется, называется периодом колебаний. Очевидно, что период гармонических колебаний будет равен

.

Число колебаний в единицу времени называется частотой колебаний и равно . Если время измеряется в секундах, то частота измеряется в герцах. Величина называется круговой частотой. Круговая частота равна числу колебаний за единиц времени.

Движение точки по окружности.При движении точки по окружности удобно задать ее движение в полярных координатах, так как при этом координата является постоянной величиной, равной радиусу окружности. Положение точки вполне определяется углом .



Так как – величина постоянная, то проекция скорости на радиальное направление . Поперечная проекция скорости равна

.

Модуль скорости будет

,

где .

В соответствии с формулами (9.26) проекции ускорения на радиальное и поперечное направления определяются равенствами

, .

Модуль ускорения равен

,

где .

Если выбрать направление положительного отсчета дуги, проходимой точкой, как указано на рисунке, то очевидно, что касательное ускорение точки будет равно , а нормальное (это ускорение называют центростремительным ускорением).

Заметим, что определяет угловую скорость вращения радиуса , а – соответствующее угловое ускорение.


Задачи

Задача 9.7.Снаряд движется в вертикальной плоскости согласно уравнениям , . Определить скорость и ускорение снаряда в начальный момент времени, высоту траектории, дальность полета, а также радиус кривизны в начальной и наивысшей точках траектории. Ось направлена горизонтально, а ось – вертикально вверх.

Решение.Траекторией снаряда, очевидно будет парабола



.

Определим сначала скорость движения снаряда. Имеем

.

Следовательно,

.

В момент времени величина скорости . Направление скорости определяется по формулам

При получим

т.е. скорость в начальный момент образует с осью угол .

Проекции ускорения на координатные оси будут

, ,

следовательно, модуль ускорения равен

,

и оно направлено по вертикали вниз (ускорение свободного падения). Под высотой траектории понимается максимальное значение ординаты . Очевидно, что принимает максимальное значение при , т.е. когда

.

Находя отсюда и подставляя его в уравнение для , получим

.

Дальность полета определяется из условия . Из уравнения

найдем

, .

Момент соответствует начальному положению снаряда. Подставляя в уравнение для , найдем дальность полета

.

Максимальная дальность полета будет при и равна

.

Найдем теперь радиус кривизны траектории в начальной и наивысшей ее точках. Из формулы имеем

.

Таким образом, задача нахождения радиуса кривизны траектории сводится к нахождению скорости и проекции ускорения на нормаль.

Согласно (9.33) имеем

.

Так как движение точки происходит все время в сторону возрастания дуги, , и, следовательно,

При , а так как , то и, следовательно, радиус кривизны траектории в начальной точке равен

.

Для момента времени , соответствующего наивысшей точке траектории, , поэтому .

 

 

Скорость точки в этот момент равна и радиус кривизны в наивысшей точке траектории будет

.

Отметим, что в данной задаче проекцию ускорения на нормаль в начальной и наивысшей точках траектории можно легко найти и простым проектированием.

Задача 9.8.Колесо радиуса катится без скольжения по горизонтальному рельсу. Скорость центра колеса постоянна и равна . Найти уравнения движения точки , лежащей на ободе колеса, ее траекторию, скорость, ускорение и радиус кривизны траектории как функцию времени.

Решение.По условию, колесо катится без скольжения, следовательно, дуга равна отрезку при предположении, что в начальный момент времени точка находилась в точке .

Так как дуга , а , то и , где .

Координаты точки будут:

,

.

Эти уравнения можно рассматривать как параметрические уравнения траектории, которая представляет собой циклоиду.

Проекции скорости точки на оси и равны

,

.

Модуль скорости равен

.

Заметим, что угол изменяется от нуля до и поэтому .

Направляющие косинусы вектора скорости будут

Отсюда следует, что вектор скорости все время проходит через верхнюю точку колеса.

Проекции ускорения на оси и равны

,

и, следовательно,

,

а так как

то вектор ускорения точки всегда проходит через центр колеса.

Радиус кривизны траектории найдем из выражения

.

Так как и при , то

.

Следовательно,

,

где – длина отрезка от рассматриваемой точки колеса до его нижней точки.

Задача 9.9.Движение точки задано в полярных координатах уравнениями и , где и – постоянные величины.

Найти уравнение траектории, скорость, ускорение и радиус кривизны траектории точки как функции ее радиуса .

Решение. Исключая из уравнений и время , получим уравнение траектории

.

Это – уравнение логарифмической спирали.

Согласно формуле (9.17) радиальная и поперечная составляющие скорости соответственно будут

,

.

Следовательно, скорость точки равна

.

Согласно формулам (9.26) будем иметь

,

,

т.е. ускорение точки

.

Определим теперь радиус кривизны траектории. На основании (9.32) получим

.

Скорость нами уже определена. Найдем . Согласно (9.33)

;

имеем

.

Таким образом,

.

Итак, радиус кривизны траектории

.

Задача 9.10.Радар , установленный на берегу, непрерывно следит за движением судна , определяя в каждый момент расстояние и угол между меридианом и направлением радара на судно, а также скорости изменения этих величин. Пренебрегая кривизной земной поверхности, определить модуль скорости судна относительно Земли, его курс (угол между меридианом и скоростью ) и расстояние от радара до направления скорости .

Для решения задачи построим прямоугольную систему координат , направив ось по касательной к меридиану на север, а ось по касательной к параллели на запад. Величины , , и , которые непрерывно измеряет радар, суть полярные координаты судна и их скорости. Поэтому модуль скорости будет (9.18):

.

Для определения курса (угла ) разложим вектор скорости судна на радиальную и поперечную составляющие. Имеем (см. рис.):

(углы и – соответственные при параллельных прямых и , а – внешний для треугольника ).

Из треугольника найдем

,

или, учитывая значения проекций поперечной и радиальной составляющих скорости ,

. (9.34)

Отсюда

. (9.35)

Из треугольника найдем параметр :

. (9.36)

С помощью компьютера скорость судна , его курс и параметр непрерывно определяются по формулам (9.18), (9.35) и (9.36) или им эквивалентным.

Если судно идет постоянным курсом , т.е. движется по прямой линии , то равенство (9.36) определяет уравнение траектории судна в полярных координатах. Покажем, что при это уравнение может быть получено из равенства (9.34).

Действительно, умножая числитель и знаменатель

правой части равенства (9.34) на , получим

,

или

.

Интегрируя обе части этого равенства и учитывая, что по предположению , получим

, (9.37) где – произвольная постоянная интегрирования. При расстояние от радара до судна будет равно , т.е. . Подставляя эти значения в (9.37), найдем

или

.

Внося это значение для в равенство (9.37), получаем

,

откуда следует равенство (9.36)

.

Задача 9.11.Угол между неподвижной осью и кривошипом изменяется по закону , где – постоянное положительное число. С кривошипом в точке шарнирно соединен стержень , проходящий постоянно через качающуюся муфту . Найти уравнения движения точки стержня , отстоящей от точки на расстоянии , ее траекторию, скорость и ускорение, если .

 

Решение. Положение точки проще всего определяется полярными координатами: радиусом и полярным углом . Так как треугольник равнобедренный, то , а сторона . Из рис. имеем ; следовательно, уравнения движения точки будут:

,

.

Исключая отсюда время , найдем уравнение движения точки в полярных координатах:

.

(Для сравнения самостоятельно найти уравнения движения и траекторию в декартовых координатах).

На рис. показана траектория точки , построенная по точкам для случая (при получается обычная кардиоида). Точка – начальная точка траектории, соответствующая моменту времени или . Направление движения точки показано стрелками. Отметим, что точка попадет в свое начальное положение не через один оборот кривошипа , а через два оборота, когда угол изменится на , а угол на радиана (это произойдет в момент времени ).

Найдем проекции скорости точки на радиальное и поперечное направления. Имеем

,

.

Теперь найдем модуль скорости точки :

,

или, подставляя найденные значения для и и произведя очевидные преобразования, получим

.

Для ускорения будем иметь:

,

.

Модуль ускорения

.

В начальной точке при :

,

.

Через один оборот кривошипа , точка попадет в положение и ее скорость и ускорение будут соответственно равны

,

.

 


Дата добавления: 2015-04-15; просмотров: 67; Нарушение авторских прав


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Нахождение ускорения при естественном способе задания движения. | Криволинейные координаты
lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2018 год. (0.035 сек.) Главная страница Случайная страница Контакты