Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



Теорема Штейнера. Рассмотрим теперь некоторые свойства момента инерции тела относительно оси OZ

Читайте также:
  1. II закон термодинамики. Теорема Карно-Клаузиуса
  2. II. (Теорема Больцано-Вейерштрасса).
  3. Б) теория фирмы и транзакционных издержек. Теорема Р.Г.Коуза (1910)
  4. Движение тела в неинерциальных системах отсчета. Теорема Кориолиса. Силы инерции.
  5. Занятие 3. Условная вероятность. Теорема умножения вероятностей.
  6. Занятие 4. Теорема сложения вероятностей.
  7. Интегральная теорема Муавра – Лапласа.
  8. Кинетическая энергия тела, системы тел при их поступательном движении. Теорема о кинетической энергии. Теорема Кенига.
  9. Кодирование источника. Теорема Шеннона для канала без помех. Эффективные коды, принципы эффективного кодирования.
  10. Консервативные силы и потенциальные поля. Потенциальная энергия тела. Теорема о потенциальной энергии.

Рассмотрим теперь некоторые свойства
момента инерции тела относительно оси OZ. Из
определения (3.7) очевидно, что момент инерции
сложного тела равен сумме моментов инерции его
частей относительно одной и той же оси OZ.


Из рис.3.5 видно, что


Далее, пусть OZq — ось, параллельная оси OZ,
и проходящая через центр масс тела (рис.3.5).
Расстояние между осями OZ и OZq равно d. Оси
OZ и OZq перпендикулярны рисунку. По
определению

где Ri() — расстояние от точки т4 до оси OZq.
Тогда





т.е. момент инерции тела относительно
произвольной оси OZ равен моменту инерции
тела относительно оси OZq, проходящей через
центр масс тела параллельно оси OZ, плюс
произведение массы тела на квадрат расстояния
между осями OZ и OZq. Это утверждение иногда
называют теоремой о параллельных осяхили
теоремой Штейнера.Именно поэтому, очень
важно знать (или уметь вычислять) моменты
инерции различных тел относительно осей OZq,
проходящих через центр масс тела.
Расчет момента инерции

производится на практике следующим образом:
если твердое тело сплошное, то его можно
разбить на бесконечно большое количество
бесконечно малых частей массы dm = pdV, где

р — плотность тела в данном месте, a dV — объем
кусочка dm, и суммирование заменить на
интегрирование по объему тела V, т.е.

где Rq — расстояние от кусочка dm до оси OZo.

В качестве примера вычислим момент инерции
тонкого однородного стержня (длиной L и массой
М) относительно перпендикулярной ему оси,
проходящей через его середину (центр масс



тонкого однородного стержня находится в его
середине). Направим ось ОХ вдоль стержня и
поместим начало координат в середине стержня

Укажем еще для примера, что момент инерции
полого цилиндра массой М и радиусом R
относительно оси цилиндра равен MR2. Если же
цилиндр сплошной, то его момент инерции


Рассмотренные выше простейшие виды
движения твердого тела — поступательное
движение и вращение — особенно важны потому,
что любое произвольное движение твердого тела
сводится к ним. Можно строго доказать, что
произвольное движение твердого тела можно
представить в виде совокупности поступательного
движения всего тела со скоростью какой —либо
его точки О и вращения вокруг оси, проходящей
через эту точку. При этом скорость
поступательного движения v0 зависит от того,
какую именно точку мы выбрали.



сказать, что угловая скорость имеет "абсолютный"
характер, то есть можно говорить об угловой
скорости вращения твердого тела, не указывая
при этом, через какую именно точку проходит ось
вращения. Поступательная же скорость v0 такого
"абсолютного" характера не имеет. Обычно в
качестве точки О выбирают центр масс тела.
Преимущества такого выбора выяснятся ниже.

5. Плоское движение

Рассмотрим наиболее простой вид
произвольного движения твердого тела, так
называемое плоское движение,когда все точки
тела движутся в параллельных плоскостях,
ориентация которых в пространстве остается
неизменной, а тело вращается вокруг оси,
перпендикулярной этим плоскостям.

Будем рассматривать плоское движение в
неподвижной ИСО XYZ, причем плоскость XOY
совместим с плоскостью движения частиц, в
которой находится центр масс тела, скорость
которого v0 = уцм относительно неподвижной
системы будем считать скоростью

поступательного движения тела (скорость v0,
естественно, расположена в плоскости XOY).
Далее будем считать, что все силы fk ,





действующие на тело, параллельны плоскости
XOY. Тогда уравнение поступательного движения
тела можно записать в виде:

центра масс тела. Уравнение (3.12) проектируется
на оси ОХ и OY.

Уравнение вращательного движения тела
вокруг оси OZq, проходящей через центр масс
тела перпендикулярно неподвижной плоскости



XOY, совпадает по форме с уравнением
вращательного движения тела вокруг
закрепленной оси (3.9):

Последнее утверждение (его можно строго
доказать!) выглядит довольно странным, так как
уравнение (3.9) было написано относительно ИСО,
система же отсчета (ось OZo), в которой
происходит вращение тела, не является
инерциальной, так как центр масс тела движется с
ускорением а0. Тем не менее это так, и связан

этот факт именно с тем, что мы выбрали в
качестве точки О при рассмотрении
поступательного движения центр масс тела. При
решении конкретных задач уравнения (3.12) и
(3.13) следует еще дополнить кинематическими


Для этого воспользуемся условием отсутствия
проскальзывания цилиндра. Если нет
проскальзывания, то точка А (см. рис.3.7),
находящаяся на поверхности цилиндра и
соприкасающаяся с наклонной плоскостью, в
любой момент времени неподвижна в системе
XOY. С другой стороны, эта точка движется


 





В качестве примера рассмотрим движение
сплошного цилиндра радиусом R и массой М,
скатывающегося без проскальзывания с
наклонной плоскости, составляющей угол а с
горизонтом (рис.3.7). На цилиндр действуют три

силы: сила тяжести Мд, реакции опоры N и сила

трения покоя ?. Уравнение поступательного
движения в проекциях на оси ОХ и OY имеет вид:


Подставляя (3.16) в (3.15) и исключая f с
помощью (3.14), окончательно получим

6. Закон сохранения момента
импульса

В заключение отметим, что если тело
вращается вокруг закрепленной в пространстве
оси, и на него не действуют внешние силы, то из


 


Дата добавления: 2014-10-31; просмотров: 51; Нарушение авторских прав


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Лекция 3. ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ | Лекция 4. РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2018 год. (0.009 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты