Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



Устройство шаровой мельницы




Читайте также:
  1. I. Устройство и условное обозначение на схемах.
  2. Автотрансформатор — устройство, экономичность принципы работы и регулирования.
  3. Административно-политическое устройство в Крымском ханстве 1 страница
  4. Административно-политическое устройство в Крымском ханстве.
  5. Административно-территориальное устройство субъектов России.
  6. Административно-территориальное устройство субъектов РФ
  7. Административно-территориальное устройство субъектов РФ.
  8. Административно-территориальное устройство субъектов РФ.
  9. Административное устройство испанской колониальной империи
  10. Античная трагедия. Устройство греческого театра и театральных представлений.

НЕНАДО

 

21. схема котла: (РИС 10)

 

22.

Решение задач, связанных с состоянием вещества, а также с термодинамическими процессами в области насыщенных и перегретых паров, можно производить или с помощью таблиц воды и водяного пара, или с помощью h – S диаграммы.

 

Процессы изменения состояния водяного пара

Изохорный

Изобарный

Изотермический

Адиабатический

 

 

23. Горелки бывают вихревые (поток воздуха или топлива закручивается в улиточном канале) и прямоточные

Расположение горелок: фронтальная поверхность нагрева, встречное, угловое.

 

24. Основы теории подобия

Физические явления считаются подобными, если они относятся к одному и тому же классу, протекают в геометрически подобных системах, и подобны все однородные физические величины, характеризующие эти явления. Однородными называются такие величины, которые имеют один и тот же физический смысл и одинаковую размерность. Таким образом, для подобных физических явлений в сходственных точках и в сходственные моменты времени любая величина φ′первого явления пропорциональна величине φ′′ второго явления, т. е. φ′=cφ·φ′′. При этом каждая физическая величина φ имеет свой множитель преобразования cφчисленно отличный от других.

Уравнения, описывающие подобные физические явления, после приведения их к безразмерному виду становятся тождественно одинаковыми.

Число Нуссельта представляет собой безразмерный коэффициент теплоотдачи. Числа подобия, составленные только из заданных параметров математического описания задачи, называются критериями подобия. Анализ уравнений конвективного теплообмена позволяет получить следующие основные критерии подобия:

— критерий Рейнольдса, характеризующий режим движения жидкости;

— критерий Грасгофа, характеризующий подъемную силу, возникшую вследствие разности плотности жидкости. Здесь β - коэффициент объёмного расширения жидкости;

— критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости.

 

25. Политропный процесс — термодинамический процесс, во время которого удельная теплоёмкость c газа остаётся неизменной. Предельными частными явлениями политропного процесса являются изотермический процесс и адиабатный процесс. В случае идеального газа изобарный процесс и изохорный процесс также являются политропическими.



Для идеального газа уравнение политропы может быть записано в виде:

pVn = const

где величина называется показателем политропы.

В зависимости от процесса можно определить значение n:

1. Изотермический процесс: n = 1, так как PV1 = const, значит PV = const, значит T = const.

2. Изобарный процесс: n = 0, так как PV0 = P = const.

3. Адиабатный процесс: n = γ, это следует из уравнения Пуассона.

Здесь γ — показатель адиабаты.

4. Изохорный процесс: n=∞, так как , значит P1 / P2 = (V2 / V1)n, значит V2 / V1 = (P1 / P2)(1 / n), значит, чтобы V2 / V1 обратились в 1, n должна быть бесконечность.

 

26.Теплопередача через плоскую стенку

Передача теплоты от одной подвижной среды к другой через разделяющую их твердую стенку любой формы называется теплопередачей. Особенности протекания процесса на границах стенки при теплопередаче характеризуются граничными условиями третьего рода, которые задаются температурами жидкости с одной и другой стороны стенки, а также соответствующими значениями коэффициентов теплоотдачи.



Плотность теплового потока от горячей среды к стенке определится уравнением -> -> ->
-> ->

Величина k называется коэффициентом теплопередачи.

Величина обратная коэффициенту теплопередачи, называется полным термическим сопротивлением теплопередачи R=1/k=Rα1+Rλ+R α2

 

Величины Rα1=1/α1 и Rα2=1/α2 - термические сопротивления теплоотдачи. Температуры на поверхностях однородной стенки определяются из уравнений:

 

27. Схемы пылеприготовления: Валковая (раздавливание), Молотковая (удар), Шаровая-барабанная (удар + истирание).

Устройство шаровой мельницы

Мельница представляет собой вращающийся стальной барабан, разделенный на два отсека, футерованный чугунными или стальными плитами и загруженный стальными мелющими телами – шарами или цильпебсом. Барабан установлен на подшипниковых опорах на раме и приводится во вращение приводом через цепную муфту. Привод смонтирован на раме и состоит из электродвигателя, редуктора и клиноременной передачи, закрытой ограждением.

Устройство барабанной мельницы

В барабанных мельницах материал измельчается с помощью внутриполого вращающегося барабана. При вращении мелющие тела (шары, стержни) иизмельчаемый материал (называемые «загрузкой») сначала движутся по круговой траектории вместе с барабаном, а затем падают по параболе. Часть загрузки, расположенная ближе к оси вращения, скатывается вниз по подстилающим слоям. Материал измельчается в результате истирания при относительном перемещении.



Устройство молотковой мельницы

механическая дробильная машина, применяемая для разрушения кусков, зёрен и частиц минерального сырья и аналогичных материалов, путём дробления породы ударами молотков, шарнирно закреплённых на быстро вращающемсяроторе, а также методом разрушения кусков при ударах о плиты корпуса дробилки.

 

28. Теплоемкость – количество теплоты которое нужно подвести к единице в-ва что бы увеличить его Т на 1 градус.

Для примера, в молекулярно-кинетической теории газов показывается, что молярная теплоёмкость идеального газа с i степенями свободы при постоянном объёме равна:

(изохорная С) R ≈ 8,31 Дж/(моль·К) — универсальная газовая постоянная.

При постоянном давлении (изобарная С)

Ср/Сv=k – показатель адиабаты (зависит от к-ва атомов в газе)

Теплоёмкость смеси: где — массовая доля i-го газа, входящего в смесь.

 

29. Теплопередача соприкосновением называется конвективным теплообменом между потоком теплоносителя и поверхностью. Описывают формулой Ньютона-Рихмана: qkkΔt

Критериальные уравнения: Nu=f(Re, Gr, Pr)

Nu=f(Re, Pr) – жидкость движется вынуждено

Nu=f(Gr, Pr) – жидкость движется свободно

Где:

— критерий Рейнольдса, характеризующий режим движения жидкости;

— критерий Грасгофа, характеризующий подъемную силу, возникшую вследствие разности плотности жидкости. Здесь β - коэффициент объёмного расширения жидкости;

— критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости.

 

30. Излучение — процесс испускания и распространения энергии в виде волн и частиц.

В подавляющем большинстве случаев под излучением понимают электромагнитное излучение, которое в свою очередь можно разделить по источникам излучения на тепловое излучение, излучение Вавилова-Черенкова, люминесценцию и т. д.

Закон Стефана-Больцмана. Этот закон утверждает, что энергетическая светимость абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры, то есть . Закон планка

Bзлучение испускается в виде отдельных порций энергии (квантов), величина которых связана с частотой излучения: Спектральная плотность потока излучения а.ч.т.: I­0λ=c1λ-5/(ec2/λT-1)

 

31. (РИС 11)

 

32. Сp+Hp+Sp+Op+Np+Ap+Wp=100%

А – зольность топлива. W – влажность топлива

Основной эл-т в топливе это С, А и W – балласт.

Ap – твердый негорючий осадок и FeО, извести

Чем меньше Ap и Wp тем больше цена на уголь.

Кроме влажности и зольности так же важной характеристикой является выход летучих. При нагревании топлива без доступа воздуха топливо разлагается.

QHp=338Cp+1249HP-108.5(Op-SЛР)

 

33. Для уменьшения Т используют пароохладители. 2 типа – впрыскивающие и поверхностные.

Для повышения Т – пароперегреватели. 2 типа – радиационный и конвективный.

Снижение Т перегретого пара осуществляется уменьшением его теплосодержания на одном из участков парового тракта.

В газовом регулировании 3 способа:

а) изменение к-ва газов, прозодящих ч/з пароперегреватель

б) изменение температуры газов на входе в пароперегреватель

в) рециркуляция газов, с одновременным изменением Т и количества газа, проходящего ч/з пароперегреватель.

 

34.

Круговые процессы – такие процессы, в которых рабочее тело проходит ряд изменений, после чего возвращается в исходное состояние.

l0 – полезная работа производимая в циклическом проц.

q0 - теплота цикла

 

35. Основы теории подобия

Физические явления считаются подобными, если они относятся к одному и тому же классу, протекают в геометрически подобных системах, и подобны все однородные физические величины, характеризующие эти явления. Однородными называются такие величины, которые имеют один и тот же физический смысл и одинаковую размерность. Таким образом, для подобных физических явлений в сходственных точках и в сходственные моменты времени любая величина φ′первого явления пропорциональна величине φ′′ второго явления, т. е. φ′=cφ·φ′′. При этом каждая физическая величина φ имеет свой множитель преобразования cφчисленно отличный от других.

Уравнения, описывающие подобные физические явления, после приведения их к безразмерному виду становятся тождественно одинаковыми.

Число Нуссельта представляет собой безразмерный коэффициент теплоотдачи. Числа подобия, составленные только из заданных параметров математического описания задачи, называются критериями подобия. Анализ уравнений конвективного теплообмена позволяет получить следующие основные критерии подобия:

— критерий Рейнольдса, характеризующий режим движения жидкости;

— критерий Грасгофа, характеризующий подъемную силу, возникшую вследствие разности плотности жидкости. Здесь β - коэффициент объёмного расширения жидкости;

— критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости.

 

36. Процесс расширения пара в паровой турбине

(РИС 12) h, s-диаграмма расширения пара в одноступенчатой паровой турбине

P1 h1 s1 — давление, энтальпия и энтропия пара на входе в турбину;

P2 h2 s2 — давление, энтальпия и энтропия отработанного пара на выходе из турбины;

1 — расширение пара в турбине;

2 — насыщенный пар;

3 — вода в состоянии насыщения (кипения);

4 — изотерма начальной температуры;

5 — изотерма конечной температуры;

6 — изобара начального давления;

7 — изобара конечного давления;

8 — критическая точка (превращение всего объёма воды в пар)

 

9 — кривая постоянной влажности пара.

 

37. Процесс переноса теплоты в чистом виде с помощью теплопроводности наблюдается только в твердых телах. Основным законом теплопроводности является предложение Фурье о пропорциональности вектора плотности теплового потока температурного градиента Материалы с λ < 0,25 – теплоизоляционные (λ-коофиц. теплопроводности)

 

38. Термодинамические основы регенеративного подогрева питательной воды на ТЭС

Тепло отбираемого пара используется сперва в турбине, где он совершает работу, а затем передается воде, с которой возвращается в парогенератор. Технические особенности системы регенерации

(Рис.2) (Рис 3) Схема турбинной установки с 3х ступенчатым регенеративным подогревом.

Где: 1 - котел; 2 - турбина; 3 - конденсатор; 4,5 и 6 - смешивающие подогреватели; 7 - конденсатный насос; 8 и 9 - перекачивающие насосы; 10 - питательный насос.

Регенеративный подогрев основного конденсата и питательной воды является одним из важнейших методов повышения экономичности современных ТЭС. Регенеративный подогрев осуществляется паром, отработавшим в турбине. Греющий пар, совершив работу в турбине, и конденсируется в подогревателях.

 

39. Излучение — процесс испускания и распространения энергии в виде волн и частиц.

Закон Стефана-Больцмана. Этот закон утверждает, что энергетическая светимость абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры, то есть . Закон планка: iзлучение испускается в виде отдельных порций энергии (квантов), величина которых связана с частотой излучения: Спектральная плотность потока излучения а.ч.т.: I­0λ=c1λ-5/(ec2/λT-1).

Закон Вина говорит что длина волны уменьшается с ростом температуры.

Кирхгоф сказал что Е/А=const (Е-энергия. А-коэф. поглощ.)

 

40.

Изотермический (T=const) - pV=const -> p2/p1=V1/V2, L=RT*ln(p1/p2) ΔU=0 -> Q=L

Адиабатный (dQ=0 s=0) - ΔU+pΔV=0 -> ΔU=-L

 

41. Потери в реальной турбине можно разделить на две группы:
а) потери внутренние, т. е. потери, непосредственно влияющие на изменение состояния пара;
б) потери внешние, т. е. те потери, которые не влияют на изменение состояния пара.
К первой группе потерь можно отнести:
а) потерю в регулирующих клапанах;
б) потерю в соплах (направляющих лопатках);
в) потерю на рабочих лопатках;
г) потерю с выходной скоростью;
д) потери на трение диска в паре и вентиляционную;
е) потерю через внутренние зазоры;
ж) потерю от влажности пара;
з) потерю в выхлопном патрубке.

Ко второй группе потерь относятся:
а) механические потери;
б) потеря от утечек пара через концевые уплотнения

 

НЕНАДО

 

44. Процесс горения топлива.
В процессе сгорания происходят несколько химических реакций. Одни соединения разрушаются, а новые соединения образуются. Для процесса сгорания требуются три элемента: 1.Воздух. 2. Топливо 3. Искра зажигания. Полное сгорание - НС + О2 = Н2 О + СО2

Водород, углерод и сера – основные элементы горючего. Твердым видам топлива соответствует наибольше содержание углерода. Жидким – водорода.

Сp+Hp+Sp+Op+Np+Ap+Wp=100%

А – зольность топлива. W – влажность топлива

Основной эл-т в топливе это С, А и W – балласт.

Ap – твердый негорючий осадок и FeО, извести

Чем меньше Ap и Wp тем больше цена на уголь.

Кроме влажности и зольности так же важной характеристикой является выход летучих. При нагревании топлива без доступа воздуха топливо разлагается.

QHp=338Cp+1249HP-108.5(Op-SЛР)

 

45. Ступени давления и ступени скорости в паровых турбинах.

Ступень – сочетание сопла и лопатки. В сопле потенциальная Е переходит в кинетическую, а в лопатке из кинетической в механическую.

Ступени давления - ряд подвижных изолированных специальными диафрагмами дисков с лопатками, в которых струя пара, получив за счет снижения давления в соплах, встроенных в диафрагмы, скорость, производит работу на подвижных лопатках. Затем путем дальнейшего снижения давления в соплах следующей диафрагмы восстанавливает величину скорости и производит работу в следующей С. Д. и т. д. до понижения давления пара до противодавления атмосферы или конденсатора.

Ступени скорости - ряды подвижных лопаток колеса турбины, на которых струя пара по выходе из сопла с большой скоростью, сохраняя в последующем постоянное давление и произведя работу на первом венце, обладает еще достаточной скоростью, чтобы производить работу на втором венце, затем на третьем, уменьшая скорость до практически допустимого предела. Для направления пара от венца к венцу между ними устанавливаются направляющие аппараты (направляющие лопатки); при венцах, вращающихся в разные стороны, направляющих лопаток не требуется. Больше трех С. С. практически не применяют, т. к. мощность, отдаваемая последними венцами, очень незначительна, а длины лопаток и механические потери сильно возрастают. Применение С. С. позволяет уменьшить число последующих ступеней и, следовательно, размеры и стоимость турбины.

 

46. При изохорном процессе выполняется условие v=const. Из ур-я сост. И.г. следует: p/T=R/v. Количество теплоты подведенное к рабочему телу: q=c v(T2-T1), Δu=q

Изобарный процесс – процесс происходящий при постоянном давлении. P=const. v/T=R/p=const. l=R(T2-T1). q=c p(T2-T1),

 

49. Теплоемкость – количество теплоты которое нужно подвести к единице в-ва что бы увеличить его Т на 1 градус.

Молярная теплоёмкость идеального газа с i степенями свободы при постоянном V равна: (изохорная С) R- постоянная.

При постоянном давлении (изобарная С)

Ср/Сv=k – показатель адиабаты (зависит от к-ва атомов в газе)

Уравнение Майера вытекает из первого начала термодинамики, примененного к изобарическому процессу в идеальном газе: . в рассматриваемом случае:

.Уравнение Майера показывает, что различие теплоёмкостей газа равно работе, совершаемой одним молем идеального газа при изменении его температуры на 1 K.

 

50. Тепловой баланс парового котла заключается в установлении равенства между поступившим в агрегат при сжигании топлива количеством теплоты, называемой располагаемой теплотой Qpp и суммой использованной теплоты Q1 и тепловых потерь. На основе теплового баланса находят КПД и расход топлива. При установившемся режиме работы агрегата для 1 кг(1м3) Qpp = Q1+Q2+Q3+Q4+Q5+Q6

Qpp-располаг.теплота, приводящаяся на 1 кг твердого(1 м3 газообр.)топлива, Q1-использован.теплота,Q2-потери теплоты с уходящими из агрегата газами,Q3-потери теплоты от химической неполноты сгорания топлива,Q4-потери теплоты от механич.неполноты сгорания,Q5-потери теплоты в окружающую среду через внешн.ограждение котла,Q6-потери теплоты с физической теплотой шлака

Обычно в расчетах используется уравнение, выраженной в процентах по отношению к Qpp,взятой за 100%

Располаг.теплота: Qpp= Qнp+Qф.т+Qв.вн+Qф

Qф.т –Физическая теплота топлива, Qв.вн-теплота воздуха,полученная им при подогреве вне котла, Qф-теплота,вносимая в топку с распыливающим форсуночным паром

 

51. (РИС 13)Основной характеристикой теплофикационной турбины является диаграмма режимов, представляющая графическую зависимость мощности турбины от расхода пара, поступающего в конденсатор и в отбор.

1. Линия конденсационного режима.

2. Линия противодавления.

3. Линия постоянных минимальных расходов пара в конденсатор

min

Gк = const.

4. Линии постоянных отборов Gот = const.

5. Линии постоянных расходов пара в конденсатор Gк = const.

 

52. Уравнение Менделеева-Клапейрона (уравнение состояния идеального газа) Устанавливает зависимость между V,T,p: pV=(m/M)RT

При постоянной массе, можно записать так pV/T=const

Политропный процесс — термодинамический процесс, во время которого удельная теплоёмкость c газа остаётся неизменной. Предельными частными явлениями политропного процесса являются изотермический процесс и адиабатный процесс. В случае идеального газа изобарный процесс и изохорный процесс также являются политропическими.

Для идеального газа уравнение политропы может быть записано в виде:

pVn = const (n – показатель политропы)

 

53. (РИС 14) Кипение воды хар-ся образованием новых свободных поверх-тей раздела жидкой и паровой фаз внутри жидкости, нагретой выше Т насыщения. Механизм парообразования и интенсивность теплообмена определ-ся разностью темеператур стенки и жидкости Δt=tc-tж (температурн.напором).

При Δt<5 интенсивн-ть теплообмена опред-ся свободным движением жидкости – конвективный режим кипения (на рис.зона естеств.конвекции). При больших Δt идет интенсивный рост пузырьков,значит, перемешивание жидкости – пузырьковое кипение. При определ.величине Δt пузырьки соед-ся, образ-ся пленка, уменьш.коэффициент теплоотдачи – пленочное кипение. Величины Δt,α,q крит. соответствуют моменту перехода от пузырьков.кипения к пленочн.

Конденсация – переход вещества из газообразного состояния в жидкое, имеет пленочный или капельный характер(возможно и смешан.). Пленочный обладает меньшим коэфф.теплообмена и для его(коээф.) увеличения необходимо уменьшать толщину пленки путем особого расположения труб в конденсаторе

54. Применяются слоевой, вихревой, циклонный и факельный процессы сжигании.

Сущность слоевого процесса сжигания твердого топлива заключается в том, что воздух непрерывно продувается через слой горящего кускового топлива, взаимодействует с ним, в результате чего получаются нагретые до высокой температуры топочные газы, зола и шлак.

Вихревой процесс сжигания твердого топлива заключается в том, что внутри объема топки создается устойчивое вихревое вращательное движение газовоздушной смеси и частиц топлива, которые движутся по круговым или петлевым траекториям, находясь во взвешенном состоянии и сгорая при движении в газовом объеме.

Циклонный процесс сжигания аналогичен вихревому процессу и отличается тем, что объему топочного пространства придается цилиндрическая форма, а подвод воздуха осуществляется по касательной к цилиндрической поверхности внутреннего объема топки.

Факельный процесс сжигания пылевидного топлива состоит в том, что пылевоздушная смесь подается через горелку в топочное пространство и сгорает во взвешенном состоянии, образуя факел ярко светящегося пламени.

 

55. Первый закон ТД: термодинамическая система может совершать работу только за счёт своей внутренней энергии или каких-либо внешних источников энергии. Первое начало термодинамики часто формулируют как невозможность существования вечного двигателя первого рода, который совершал бы работу, не черпая энергию из какого-либо источника.

Формулировка: Количество теплоты, полученное системой, идёт на изменение её внутренней энергии и совершение работы против внешних сил (Q= ΔU+L)

Работа расширения (сжатия) неподвижного тела проявляется в изменении V под действием p. Если рассматривать каждую частицу тела, то она перемещается по координате в направлении с нормалью в точке, где находится это частица. Если рассматривать все тело, то все его частицы одновременно движутся каждая оп своей нормали, и тело расширяется (сжимается). Работа при этом L=p ΔV

 

56.

(РИС 15. РИС 16)

На всех этих диаграммах 1—2 представляет процесс обратимого адиабатного расширения пара в турбине, являющийся в этом случае, согласно уравнению (2.18), процессом изоэнтропным. Линия 2—2′ соответствует изобарному (а в двухфазной области он является и изотермическим) процессу отвода теплоты q2 при конденсации влажного пара. Обратимый адиабатный (т.е. тоже изоэнтропный) процесс сжатия воды в насосе представлен линией 2′— 3, а все последующие стадии подвода теплоты q1 для получения перегретого пара в котле (нагрев воды до кипения, парообразование, перегрев) изображаются различными участками изобары 3—1. Цикл, состоящий из двух адиабат и двух изобар, назы вается циклом Ренкина.

полезная работа за цикл равна разности подведенного и отведенного тепла lцпол=q1-q2=lат-lан

термодинам.КПД ηt=(q1-q2)/q1=( lат-lан)/q1

 

57.

Если преобразование потенциальной энергии пара в кинетическую происходит только в сопловых решетках, то такой принцип работы пара в турбине называют активным. Если же преобразование потенциальное Е пара происходит не только в сопловых, но и во вращающихся рабочих решетках, то такой принцип действия пара – реактивный.

1 – сопло, 2 – лопатки, 3 – диск. 4 – вал

 

58. (РИС 17)

59. аналогичный 55

 

61. Схема АЭС может быть одноконтурной, двухконтурной, трехконтурной, а также она зависит от типа реактора.

Для реактора ВВЭР представлена двухконтурная схема, ниже

(РИС 18)Принципиальная технологическая схема АЭС с реактором типа ВВЭР:
1 - реактор; 2 – парогенератор; 3 - турбина; 4 - генератор; 5 - трансформатор;
6-конденсатор турбины; 7 - конденсатный (питательный) насос;
8- главный циркуляционный насос

(РИС 19)Трехконтурная для реактора БН. Принципиальная технологическая схема АЭС с реактором типа БН:
а - принцип выполнения активной зоны реактора; б - технологическая схема: 1-7- аналогичны указанным на рис. 1.6; 8 - теплообменник натриевых контуров; 9 - насос нерадиоактивного натрия; 10 - насос радиоактивного натрия.

НЕНАДО

 

64. Трёхступенчатая схема подогрева сетевой воды (РИС 20)

ЛОК- линия основного конденсата. ПСВ – подогреватель сетевой воды. СН1 и СН2 - сетевые насосы первого и второго подъёма. ТФК – теплофикационный печек в конденсаторе. ПВК – пиковый водогрейный котёл. ТП – тепловой потребитель. РД – регулирующая диафрагма

tпс=150оС – температура прямой сетевой воды

tос=70оС - температура обратной сетевой воды

 

65. (РИС 21) Пар из турбины поступает в корпус конденсатора 1 через горловину 14, имеющую фланец 6 для присоединения к турбине. В цилиндрической части конденсатора расположена система прямых охлаждающих труб 5,закрепленных с обеих сторон в трубных досках 4.Трубная система располагается в корпусе 1 так, что по обе стороны ее образуются камеры 15 и 16 между турбинными досками и крышками корпуса 2 и 3. Охлаждающая вода по подводящей трубе 11 поступает в нижнюю часть камеры 15(входная камера),проходит по нижнему пучку труб и поступает в другую поворотную камеру 16.Из поворотной камеры вода проходит по верхнему пучку трубок в направлении, обратном первоначальному, после чего удаляется из верхней части выходной камеры 17, отделенной перегородкой 13 от входной камеры, по трубе 12. Пар, омывая наружные холодные поверхности охлаждающих трубок, конденсируется на них, отдавая теплоту парообразования,и образовавшийся конденсат стекает в нижнюю часть 7 конденсатора, а оттуда откачивается специальным насосом через патрубок. Этот насос называют конденсатным, а насос, прокачивающий охлаждающую воду через трубную систему конденсатора, - циркуляционным.Для поддержания в паровом простран-ве конденсатора требуемого глубоко вакуума через патрубок 8 осуществл-ся непрерывн.отсос воздуха. Так как вместе с воздухом может быть удалено и некоторой кол-во несконденсировавшегося пара(паровоздушн.смесь),то в месте отсоса воздуха часть трубной поверх-ти 9 отделяют перегородками 10, образуя воздухоохладитель.

 

66. Процесс расширения пара в паровой турбине

(РИС 22) h, s-диаграмма расширения пара в одноступенчатой паровой турбине

P1 h1 s1 — давление, энтальпия и энтропия пара на входе в турбину;

P2 h2 s2 — давление, энтальпия и энтропия отработанного пара на выходе из турбины;

1 — расширение пара; 2 — насыщенный пар; 3 — вода в состоянии насыщения; 4 — изотерма начальной температуры; 5 — изотерма конечной температуры; 6 - изобара начального давления; 7 — изобара конечного давления; 8 — критическая точка (в критической точке происходит превращение всего объёма воды в); 9 — кривая постоянной влажности пара.


Дата добавления: 2015-04-16; просмотров: 4; Нарушение авторских прав


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
 | Формы самостоятельной работы.


lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2021 год. (0.029 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты