Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



Уравнение движения идеальной жидкости в форме Эйлера.

Читайте также:
  1. Grand sissonne owerte без продвижения
  2. Grand sissonne owerte без продвижения
  3. II.Четыре главных средства продвижения
  4. V2:4 Новые религиозные движения и нетрадиционные религии
  5. W (живое сечение) – поверхность в пределах потока жидкости, проведенная перпендикулярно направлению струек.
  6. Автобус как средство передвижения. Организация автобусных туров, их география, известные туроператоры.
  7. Аграрная политика царского правительства в крае и расхищение башкирских земель в пореформенный период
  8. Агрегатные состояния вещества. Характер теплового движения в этих состояниях. Особенности теплового движения в различных агрегатных состояниях вещества.
  9. Адиабатный процесс. Уравнение адиабаты идеального газа. Работа идеального газа при адиабатическом изменении его объема.
  10. Активная зона реактора в форме шара.

В потоке идеальной жидкости возьмем произвольную точку М с координатами x, y, z и выделим у этой точки элемент жидкости в форме прямоугольного параллелепипеда так, чтобы точка М была бы одной из его вершин. Пусть ребра этого параллелепипеда будут параллельны координатным осям и соответственно равны dx, dy и dz. Считаем, что внутри этого объема на жидкость действует результирующая массовая сила, составляющая которой, отнесенные к единице массы, равны X, Y, и Z. Тогда массовые силы, действующие на выделенный объем в направлении координатных осей, будут равны Xrdxdydz (XYZ). Если давление в точке М обозначить через p, разность сил давлений, действующих на параллелепипеде, составляет .Скорость движения жидкости в точке М обозначим через v, а ее компоненты – через vx (xyz). Тогда проекции ускорения, с которым движется выделенный объем, будут равны: dvx/dt (xyz). Уравнения движения выделенного объема жидкости в проекциях на координатные оси будут иметь вид: rdxdydz dvx/dt=Xrdxdydz- . (XYZ).

Разделим эти уравнения почленно на массу элемента и перейдем к пределу, устремляя одновременно dx, dy и dz к нулю, т.е. стягивая параллелепипед к исходной точке М. Тогда в пределе получим уравнения движения жидкости, отнесенные к точке М: dvx/dt=X . (XYZ). Полученная система дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости носит название уравнений Эйлера. Смысл6 полное ускорение частицы вдоль координатной оси складывается из ускорения от массовых сил и ускорения от сил давления

 

 


Дата добавления: 2015-04-18; просмотров: 9; Нарушение авторских прав


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Уравнение обращения воздействий как общий случай одномерного течения газа. | Особенности и характеристики турбулентного режима течения жидкости. Пристенная и струйная турбулентность.
lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2018 год. (0.007 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты