КАТЕГОРИИ:
АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Энергосбережение в компрессорном хозяйствеБольшой расход сжатого воздуха на промышленных предприятиях связан с его нерациональным использованием и различного рода утечками. Значительная часть утечек, связанных с продувкой трубопроводов и влагомаслоотделителей практически неизбежна, особенно в зимнее время [19]. За счет продувок из трубопроводов сжатого воздуха удаляют капельную влагу, которая неизбежно появляется в воздухопроводах, если воздух после сжатия не подвергать осушке. Влага в воздухопроводах создает и еще много проблем, в частности, трубы внутри всегда мокрые. Влага и кислород сжатого воздуха создают идеальные условия для коррозии. Мало того, она скапливается в нижних точках воздухопроводов и может либо замерзнуть, либо поступить к потребителю в виде пробки, проталкиваемой воздухом. Для того чтобы не было обводнения и засорения, магистральные трубопроводы следует укладывать с уклоном 0,003—0,005 в направлении движения воздуха и отводы из магистрального трубопровода рекомендуется располагать сверху, что значительно уменьшает возможность попадания конденсата к потребителю. На практике прокладка воздухопровода с уклоном встречается редко, чаще всего воздухопровод прокладывают по существующим эстакадам (воды, пара, газа). При такой укладке трубопроводов возможно образование впадин, в которых происходит скопление воды, масла и грязи. Рассчитаем потери сжатого воздуха из компрессорной сети. Уравнение первого закона термодинамики для потока имеет вид , где h2 и h1 - энтальпии потока в начальном и конечном состоянии; lтехн – совершенная работа; С2 и С1 – скорости потока в начальном и конечном состоянии. В адиабатном процессе истечения lтехн=0, q=0, тогда уравнение преобразуется к виду [20]: . (198) Пусть истечение происходит из большого объема, тогда начальная скорость потока равна нулю (С1=0), а скорость истечения определится выражением . (199) Изменение энтальпии можно выразить через изменение внутренней энергии и произведения давления на удельный объем: . (194) Для адиабатного процесса истечения (q = 0) уравнение первого закона термодинамики можно записать в виде . (200) Работа адиабатного процесса: . (201) Подставляя значение теплоемкости при постоянном объеме в выражение для технической работы, получим . (202) Подставляя выражение для работы в выражение для изменения энтальпии, получим: . В адиабатном процессе , отсюда , тогда комплекс в скобках в выражении для изменения энтальпии приобретет вид , а выражение для изменения энтальпии в окончательном виде можно записать как . (203) Скорость истечения при этом определится выражением . (204) Массовый расход газа m через сопло , или , (205) выражая удельный объем из уравнения адиабаты как или и, подставляя в выражения для массового расхода, получим: . (206) Из выражения следует, что массовый расход идеального газа при истечении зависит от площади выходного сечения, свойств и начальных параметров газа и степени его расширения . При расход, естественно, равен нулю ( ). С уменьшением давления среды P2 расход газа увеличивается и достигает максимального значения при . При дальнейшем уменьшении отношения значение m, рассчитанное по выражению (206), убывает и при становится равным нулю. Эксперимент показывает, что на самом деле при достижении критического значения отношения давлений дальнейшее уменьшение не влияет на массовый расход, который в дальнейшем остается постоянным. Для отыскания максимума функции возьмем первую производную от выражения в квадратных скобках и приравняем ее нулю. . Отсюда следует, что , или . Таким образом, отношение критического давления на выходе к давлению перед соплом имеет постоянное значение и зависит только от показателя адиабаты. Атомность газа… .1 2 3 k………….……….1,66 1,4 1,3 ………………..0,49 0,528 0,546 Критическая скорость истечения устанавливается в устье при истечении в среду с давлением, равным или ниже критического. Ее можно определить, подставив в уравнение для скорости вместо отношения давлений значение , тогда получим выражение для скорости истечения в виде . (207) Как следует из выражения (202), величина критической скорости газов определяется физическими свойствами и начальными параметрами газа. В выражение для массового расхода входит удельный объем при критическом давлении, который может быть выражен из уравнения состояния . . Тогда массовый расход воздуха составит: . (208) Даже при избыточном давлении воздуха в 1 атм достигается критическая скорость истечения (рис. 79), которая в дальнейшем при увеличении давления воздуха в воздуховоде не изменяется. Поскольку при увеличении давления в воздуховоде пропорционально возрастает плотность воздуха, то увеличение давления в воздуховоде приводит к непрерывному росту массового количества воздуха, истекающего через отверстие (рис. 80).
Рис. 79. Изменение скорости воздуха через отверстие диаметром 10 мм при изменении давления в воздухопроводе Рис. 80. Изменение расхода воздуха через отверстие диаметром 10 мм при изменении давления в воздухопроводе
|