Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника


Основные теоретические положения. Если цепь, содержащую параллельно соединённые приёмники Z1, Z2, Z3 (рис.3.1) подключить к источнику переменного синусоидального напряжения




Если цепь, содержащую параллельно соединённые приёмники Z1, Z2, Z3 (рис.3.1) подключить к источнику переменного синусоидального напряжения

u = Um sin ω t,

то токи всех приёмников также будут изменятся по синусоидальному закону, действующие значения которых можно определить по закону Ому:

Ток в неразветвлённой части цепи в комплексной форме определяется как алгебраическая сумма токов ветвей:

 
 

Рис.3.1. Параллельное включение потребителей цепи синусоидального тока

 

Для схемы, изображенной на рис.3.1 векторная диаграмма строится следующим образом (рис.3.2).

Произвольно выбираем направление вектора напряжения U. Строим вектор I1, который совпадает с вектором напряжения U. К концу вектора I1 прибавляем вектор тока I2, который, в свою очередь, имеет активную Ia2 и реактивную Ip2 (индуктивную) составляющие. Активная составляющая вектора тока Ia2 совпадает с вектором напряжения U, реактивная Ip2 – отстаёт от вектора напряжения на угол 90˚. К концу вектора тока I2 прибавляем вектор тока I3 , который также имеет две составляющие: активная составляющая Ia3

Рис.3.2. Векторная диаграмма напряжений и токов

 

 
 

совпадает по фазе с вектором напряжения, реактивная (емкостная) Ip3 – опережает вектор напряжения на угол 90˚. Вектор тока в неразветвлённой части цепи I получим, соединив начало первого вектора I1 с концом третьего I3.

Ток I в неразветвлённой части цепи аналитически можно определить из треугольника OAB (рис.3.2) по теореме Пифагора:

 

 

где g1, g2, g3 – активные проводимости ветвей;

bL, bC – реактивные (индуктивная и емкостная) проводимости ветвей.

 

 

Для приёмников, имеющих активно – реактивный характер:

 

 
 

Треугольники проводимостей и мощностей подобны треугольникам токов, но стороны этих треугольников – скалярные величины. Так для схемы рис.3.1 треугольники проводимостей и мощностей будут подобны треугольнику OAB (рис.3.2).

 

Рис.3.3. Треугольники проводимостей и мощностей

 

Если в параллельной цепи bL = bC , то полная проводимость:

 

Угол φ = 0, следовательно, ток и напряжение совпадают по фазе. Такой режим называют резонансом токов. Коэффициент мощности при резонансе cos φ = 1. В момент резонанса ток в неразветвлённой части цепи становится минимальным. На практике подключение конденсатора параллельно катушке индуктивности используют для повышения cos φ.

 


Поделиться:

Дата добавления: 2015-04-16; просмотров: 59; Мы поможем в написании вашей работы!; Нарушение авторских прав





lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2024 год. (0.007 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты