Основные теоретические положения. Если цепь, содержащую параллельно соединённые приёмники Z1, Z2, Z3 (рис.3.1) подключить к источнику переменного синусоидального напряжения

Если цепь, содержащую параллельно соединённые приёмники Z₁, Z₂, Z₃ (рис.3.1) подключить к источнику переменного синусоидального напряжения

u = U_m sin ω t,

то токи всех приёмников также будут изменятся по синусоидальному закону, действующие значения которых можно определить по закону Ому:

Ток в неразветвлённой части цепи в комплексной форме определяется как алгебраическая сумма токов ветвей:

Рис.3.1. Параллельное включение потребителей цепи синусоидального тока

Для схемы, изображенной на рис.3.1 векторная диаграмма строится следующим образом (рис.3.2).

Произвольно выбираем направление вектора напряжения U. Строим вектор I₁, который совпадает с вектором напряжения U. К концу вектора I₁ прибавляем вектор тока I₂, который, в свою очередь, имеет активную I_a2 и реактивную I_p2 (индуктивную) составляющие. Активная составляющая вектора тока I_a2 совпадает с вектором напряжения U, реактивная I_p2 – отстаёт от вектора напряжения на угол 90˚. К концу вектора тока I₂ прибавляем вектор тока I₃ , который также имеет две составляющие: активная составляющая I_a3

Рис.3.2. Векторная диаграмма напряжений и токов

Ток I в неразветвлённой части цепи аналитически можно определить из треугольника OAB (рис.3.2) по теореме Пифагора:

где g₁, g₂, g₃ – активные проводимости ветвей;

b_L, b_C – реактивные (индуктивная и емкостная) проводимости ветвей.

Для приёмников, имеющих активно – реактивный характер:

Рис.3.3. Треугольники проводимостей и мощностей

Если в параллельной цепи b_L = b_C , то полная проводимость:

Угол φ = 0, следовательно, ток и напряжение совпадают по фазе. Такой режим называют резонансом токов. Коэффициент мощности при резонансе cos φ = 1. В момент резонанса ток в неразветвлённой части цепи становится минимальным. На практике подключение конденсатора параллельно катушке индуктивности используют для повышения cos φ.