![]() КАТЕГОРИИ:
АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Вихревой характер магнитного поляЛинии магнитной индукции непрерывны: они не имеют ни начала, ни конца. Это имеет место для любого магнитного поля, вызванного какими угодно контурами с током. Векторные поля, обладающие непрерывными линиями, получили название вихревых полей
Дивергенция электростатического поля не равна нулю в области источников. Силовые линии электрического поля начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных. Дивергенция магнитного поля везде равна нулю. Магнитные силовые линии вне источников магнитного поля замкнуты (в области источников поля вообще не имеют смысла). Ротор электростатического поля, как и его циркуляция, тождественно равен нулю. В любой точке вектор напряженности электростатического поля выражается через градиент некоторой скалярной функции, называемой потенциалом. Электростатическое поле потенциально. Ротор Вне равен нулю в области источников. Из-за этого и циркуляция Вне равна нулю в этой области. Вектор Вне является градиентом никакой скалярной функции координат. Магнитное поле, таким образом, непотенциально (является вихревым). В дальнейшем будет установлено, что электростатическое и магнитное поля представляют собой две стороны одной и той же объективной реальности – электромагнитного поля, которое, таким образом, в общем случае, содержит потенциальную и вихревую составляющие. Поток вектора магнитной индукции, пронизывающий площадку S - это величина, равная:
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) измеряется в веберах (Вб)
Магнитный поток - величина скалярная. Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) равен числу линий магнитной индукции, проходящих сквозь данную поверхность. Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю: Это теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля. Она свидетельствует о том, что в природе не существует магнитных зарядов – физических объектов, на которых бы начинались или заканчивались линии магнитной индукции. 23 Зако́н Ампе́ра —закон взаимодействия электрических токов. Из закона Ампера следует, что параллельные проводники с электрическими токами, текущими в одном направлении, притягиваются, а в противоположных — отталкиваются. Законом Ампера называется также закон, определяющий силу, с которой магнитное поле действует на малый отрезок проводника с током. Выражение для силы
Если ток течёт по тонкому проводнику, то
Направление силы Модуль силы Ампера можно найти по формуле: где Сила
Работа сил магнитного поля Элементарная работа А, совершаемая силой Ампера d где dmмагнитный поток сквозь поверхность, которую прочерчивает элемент проводника при его перемещении. Работа перемещения проводника с токомв постоянном магнитном поле A = I∙m, где Fm–магнитный поток сквозь поверхность, которую прочерчивает весь проводник при его полном перемещении. Работапри перемещении в магнитном полезамкнутого контура с постоянным током I из положения 1 в положение 2 A12= I (Фm2–Фm1) =Im, где Фm1и Фm2–магнитные потоки через поверхность контура с током в начальном и конечном положениях. Если в магнитном поле перемещается катушка, имеющая N витков, то работа может быть определена A12= I12= INФm12 24. Эффе́кт Хо́лла — явление возникновения поперечной разности потенциалов (называемой также холловским напряжением) при помещении проводника с постоянным током в магнитное поле В простейшем рассмотрении эффект Холла выглядит следующим образом. Пусть через проводящий брусок в слабом магнитном поле
Таким образом, сила Лоренца приведёт к накоплению отрицательного заряда возле одной грани бруска, и положительного — возле противоположной. Накопление заряда будет продолжаться до тех пор, пока возникшее электрическое поле зарядов Скорость электронов где Коэффициент
Сила Лоренца — сила, с которой электромагнитное поле согласно классической (неквантовой) электродинамике действует на точечнуюзаряженную частицу. Иногда силой Лоренца называют силу, действующую на движущийся со скоростью Сила F, действующая на частицу с электрическим зарядом q, движущуюся со скоростью v, во внешнем электрическом E и магнитном B полях, такова:
где × векторное произведение. Все величины выделенные жирным являются векторами. Более явно: где r — радиус-вектор заряженной частицы, t — время, точкой обозначена производная по времени. Непрерывное распределение заряда[править | править исходный текст]
Сила Лоренца (на единичный 3-объём) f действующая на непрерывное распределение заряда (зарядовая плотность ρ) при движении. 3-плотность потока Jсоответствует движению заряженного элемента dq в объемеdV . Для непрерывного распределения заряда, сила Лоренца принимает вид: где dF — сила, действующая на маленький элемент dq.
25
|