Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



ПРИМЕНЕНИЕ ПЕРВОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ К ОПИСАНИЮ ИЗОПРОЦЕССОВ В ИДЕАЛЬНОМ ГАЗЕ




Читайте также:
  1. II. Внешнее и внутреннее определения понятия начала человеческой истории
  2. V. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИСТОРИЧЕСКОГО ДЕЯТЕЛЯ ПО ОПИСАНИЮ
  3. VI. Конец начала
  4. БОЕВОЕ ПРИМЕНЕНИЕ
  5. БОЕВОЕ ПРИМЕНЕНИЕ
  6. БОЕВОЕ ПРИМЕНЕНИЕ
  7. В благоприятный момент церемония началась. Все исполнялось согласно
  8. Версия двадцать первого столетия...
  9. Виды деревянного бруса на сегодняшний день и их применение
  10. Внутрикомнатное прослушивание с применением высокочастотной

Рассмотрим термодинамическую систему, представляющую собой один моль идеального газа, которая изменяет свое состояние в условиях различных изопроцессов.

1. Изохорический процесс (V = const). Работа в этом процессе, как следует из (4.16), равна нулю. Процесс сводится к теплообмену системы с окружающей средой. Первый закон термодинамики при этом условии принимает вид:

Q = ΔU. (4.18)

Как следует из (4.22), количество теплоты, полученное системой, если она представляет собой один моль идеального газа, равно

. (4.26)

Поскольку CV > 0 для всех веществ, то знаки Q и ΔТ совпадают. При Q > 0 (энергия подводится к системе) температура системы повышается, т.е. ΔТ > 0, при Q < 0 система охлаждается, т.е. ΔТ < 0.

Если в состав системы входит ν молей идеального газа, то равенство (4.26) представляется в виде:

, (4.27)

где m – масса газа, μ – его молекулярная масса.

 

2. Изобарический процесс (Р = const). На основании определения теплоемкости (4.20) количество теплоты Q, подведенное к системе в изобарном процессе, для одного моля идеального газа равно:

. (4.28)

Поскольку для любой системы CP > 0, то при Q > 0 (система получает энергию извне) ΔТ > 0 и Т2 > T1, система нагревается. При Q < 0 (система отдает энергию окружающей среде) ΔТ < 0, Т2 < T1, система охлаждается. Уравнение (4.28) для ν молей идеального газа записывается в виде:

. (4.29)

Найдем работу, которую совершает система в изобарическом процессе, переходя из состояния 1 в состояние 2. Начальное и конечное состояния системы описываются уравнениями

PV1 = RT1, PV2 = RT2, (4.28)

из которых следует

. (4.30)

Обобщение равенства (4.30) для случая молей в системе приводит к результату:

. (4.31)

3. Изотермический процесс. При изотермическом процессе температура системы не изменяется (ΔТ = 0), а, следовательно, ее внутренняя энергия, являясь для идеального газа только функцией температуры, остается постоянной, то есть ее изменение ΔU = 0. Это значит, что сообщаемое системе количество теплоты идет на совершение работы.



Рис. 4.9

Найдем работу расширения моля идеального газа в изотермическом процессе. Изотерма в координатах РV представляется гиперболой (рис. 4.9). Как уже было рассмотрено ранее, работу расширения газа от начального объема V1 до V2 можно найти, используя равенство (4.17):

.  

Давление моля идеального газа, как следует из уравнения состояния, равно

.  


и выражение для работы принимает вид:

 

. (4.32)

Очевидно, что чем меньшие интервалы изменения объема ΔVi выбираются для вычисления работы, тем точнее будет получено ее значение. Предельный переход в соотношении (4.32) приводит к выражению:

, (4.33)

где V1 и V2 – объемы, занимаемые системой соответственно в начальном и конечном состояниях. Обобщая формулу (4.33) на случай системы, содержащей ν молей газа, получаем равенство:

. (4.34)

Пользуясь уравнением изотермического процесса (PV = const), равенство (4.34) можно представить через другие параметры состояния системы:

, (4.35)

где Р1 и Р2 – давление газа в начальном и конечном состояниях.

4. Адиабатический процесс. Адиабатический процесс – процесс, идущий без теплообмена с окружающей средой. Это значит, что система должна быть теплоизолирована, либо процесс должен протекать так быстро, что за время процесса не происходит теплообмена системы с окружающей средой. Условие адиабатичности процесса означает, что Q = 0.



Уравнение первого закона термодинамики для адиабатического процесса принимает вид:

. (4.36)

Из последнего соотношения следует, что А = – ΔU и для одного моля идеального газа равно

. (4.37)

Из (4.37) очевидно, что если адиабатически изолированная система подвергается сжатию (внешние силы совершают над системой работу, поэтому работа отрицательна), то ΔU > 0. Это означает, что адиабатическое сжатие идеального газа приводит к повышению его температуры. Напротив, адиабатическое расширение идеального газа (работа совершается самой системой, поэтому она положительна) может происходить только за счет уменьшения его внутренней энергии (ΔU < 0), поэтому температура газа при его адиабатическом расширении должна понижаться.

Все рассмотренные выше процессы могут быть представлены одним уравнением – уравнением политропического процесса. Политропический процесс – это процесс, идущий с постоянной теплоемкостью. Уравнение политропического процесса имеет вид

,  

где – показатель политропы.

Уравнения всех рассмотренных процессов, их графики, значения теплоемкости и показатели политропы, а также значения всех величин, входящих в выражение первого закона термодинамики, представлены в таблице 4.1.

Таблица 4.1


Дата добавления: 2015-09-15; просмотров: 4; Нарушение авторских прав







lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2022 год. (0.01 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты