В этом случае среднее сопротивление обратной последовательности

(2)

и составляет в генераторах без демпферной обмотки х_*2 = 0,35–0,6.

Активное сопротивление обратной последовательности якоря r₂ определяется потерями мощности в обмотках статора и ротора, вызванными током обратной последовательности и потоком Ф_а2. Поэтому r₂ немного превышает r₁ = r. Обычно r₂ много меньше x₂ и часто принимают полное сопротивление обратной последовательности якоря Z₂ = r₂ + jx₂ ≈ jx₂.

Токи нулевой последовательности одинаковы в любой момент времени во всех фазах статора и не образуют вращающегося магнитного поля в зазоре машины. Эти токи создают неподвижные в пространстве пульсирующие гармонические магнитного поля порядков ν = 3, 9, 15,…., кратных трем. В демпферной обмотке или массиве вращающегося ротора индуктируются ЭДС и токи, препятствующие проникновению потоков нулевой последовательности в магнитопровод ротора. Поэтому индуктивное сопротивление нулевой последовательности якоря невелико и сравнимо с сопротивлением рассеяния. При диаметральном шаге y = τ обмотки якоря х₀ ≈ х_σ. В двухслойных обмотках якоря с укороченным шагом y < τ на стыке фазных зон в верхнем и нижнем слоях некоторых пазов уложены прямая и обратная активные стороны катушек разных фаз, в которых имеющие одну временную фазу токи нулевой последовательности направлены встречно. В результате этого МДС таких пазов близка к нулю, и поток пазового рассеяния уменьшается. Следовательно, при укорочении шага обмотки х₀ < х_σ.

В турбогенераторах с косвенным охлаждением обмоток х_*0 = 0,05–0,1; при непосредственном охлаждении обмоток х_*0 = 0,07–0,15. В гидрогенераторах х_*0 = 0,05–0,15, в синхронных компенсаторах х_*0 = 0,06–0,13.

Вследствие относительно небольшого пространственного периода кратных трем гармонических поля нулевой последовательности и демпфирующего действия контуров ротора поток нулевой последовательности практически не проникает в ротор. Поэтому активное сопротивление нулевой последовательности r₀ равно активному сопротивлению обмотки якоря r = r₁. Как и для других симметричных составляющих r₀ << х₀ и обычно принимают полное сопротивление Z₀ = r₀ + jx₀ ≈ jx₀.