Студопедия

КАТЕГОРИИ:

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника



Уравнение для расчета простого трубопровода




Читайте также:
  1. V. Сравнительный анализ НДС расчетных схем и пример расчета.
  2. А) с помощью определения величин проверяемых признаков из измеренных значений за счет расчета или сравнения с заданными значениями;
  3. А1. УЧЕТ ФАКТОРА ВРЕМЕНИ В ФИНАНСОВО-ЭКОНОМИЧЕСКИХ РАСЧЕТАХ. НАРАЩЕНИЕ И ДИСКОНТИРОВАНИЕ
  4. Адиабатный процесс. Уравнение адиабаты идеального газа. Работа идеального газа при адиабатическом изменении его объема.
  5. Амортизация как целевой механизм возмещения износа. Методы расчета амортизационных отчислений.
  6. Амортизация основных фондов, методика расчета амортизационных отчислений.
  7. Амортизация основных фондов. Понятие. Методы расчета.
  8. Анализ платежеспособности организации: понятие, цели, информационная база, методика расчета показателей, оценка их изменения. По данным бухгалтерской отчетности проведите анализ.
  9. Анализ прибыли до налогообложения: понятие, источник информации; методика расчета и оценка влияния факторов.
  10. Аудит расчетов с персоналом по оплате труда: цель и программа аудита, методы сбора доказательств; ошибки допускаемые при расчетах оплаты труда.

По самому определению простого трубопровода жидкость движется в нём из-за разности потенциальных энергий в начале и в конце его - поэтому при его расчете обязательно должны присутствовать параметры, характеризующие потенциальную энергию (напор или давление) и параметры течения, скорость или расход. Ясно, что основным уравнением, связывающим потенциальную и кинетическую энергии, является уравнение Бернулли.

Большинство простых трубопроводов вписывается в одну из следующих схем (рис. 11.1); в резервуарах уровень поддерживается постоянным и поэтому течение везде установившееся.

В обоих случаях движущей силой является сила тяжести, которая приводит к разности давлений и под действием этой разности жидкость приходит в движение. В обоих случаях потенциальная энергия положения преобразуется в кинетическую энергию, а последняя - в тепловую за счет сил трения.

Основные расчетные зависимости могут быть получены применением уравнения Бернулли к сечениям 1-1 и 2-2; как следует из рис. 11.1, ось сравнения выбрана совпадающей с осью горизонтальной части трубопровода, а сечения 1-1 и 2-2 совпадающими со свободными поверхностями в сосудах. Суммарные потери hΣ складываются из потерь по длине hl и местных hм

hΣ=hl+ hм (11.1)

и .

       
 
   
 

 


Схема 1 Схема 2

Рис. 11.1

 

Физический смысл уравнения для схемы 1

(11.2)

следующий: потенциальная энергия положения преобразуется в кинетическую энергию движущейся жидкости, которая частично превращается в тепло. Для схемы 2 имеем

Н= hΣ , (11.3)

т.е. вся потенциальная энергия полностью преобразуется в тепло.

Уравнение (11.2) может быть преобразовано так

(приняли, что α ≈ 1).

Уравнения (11.2) и (11.3) для обеих схем имеют одинаковый вид, а именно

(11.4)

(для схемы 2 из всей суммы коэффициентов местных сопротивлений выделяется коэффициент для внезапного расширения при входе трубы в емкость 2 - он равен единице, т.е =1).

Если труба круглая, то средняя скорость выражается так

(11.5)

и уравнение (11.4) преобразуется с учётом (11.5) к виду

. (11.6)

Это уравнение будем в дальнейшем называть основным уравнением для расчета простого трубопровода.



В случае, если простым трубопроводом является труба с несколькими местными сопротивлениями на ней (рис. 11.2), то, применяя к начальному 1-1 и конечному сечениям уравнение Бернулли, получим

. (11.7)

Величины z1 и z2 всегда могут быть учтены, поэтому их вообще здесь не принимаем во внимание. Уравнение (11.7) можно представить как в терминах напоров

(где , ), (11.8)

так и в форме давлений (после умножения обеих частей на

. (11.9)

Последнее уравнение (11.9) приводится к виду

или

. (11.10)

Если учесть, что в случае круглой трубы

,

то (11.10) запишется в виде

. (11.11)

Уравнение (11.11) принципиально не отличается от (11.6) и имеет простой физический смысл: потенциальная энергия убывает вдоль потока за счет потерь напора (кинетическая энергия остается постоянной).

 


Дата добавления: 2015-04-18; просмотров: 6; Нарушение авторских прав







lektsii.com - Лекции.Ком - 2014-2021 год. (0.01 сек.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав
Главная страница Случайная страница Контакты