Основы теории и цель работы

Вязкостью называется свойство жидкости оказывать сопротивление относительному перемещению (сдвигу) ее частиц. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая проявляется в виде внутреннего трения при относительном сдвиге смежных частиц жидкости. Наряду с легко подвижными жидкостями (например, воздухом, водой) существуют высоковязкие жидкости, сопротивление которых сдвигу весьма значительно (тяжелые масла, глицерин и др.). Таким образом, вязкость характеризует степень текучести жидкости или подвижности ее частиц.

Рассмотрим жидкость, которая течет вдоль плоской стенки параллельными ей слоями (рис.2.1), т. е. при ламинарном (слоистом) движении. Вследствие тормозящего влияния стенки слои жидкости перемещаются с разными скоростями, значения которых возрастают по мере удаления от стенки.

Рис. 2.1. К закону внутреннего трения в жидкостях

Выделим два слоя жидкости, которые перемещаются на расстоянии dy друг от друга (рис. 2.1). Слой А движется со скоростью u, а слой B со скоростью u+du. Вследствие разности скоростей слой В сдвигается относительно слоя А на величину dy. При этом между слоями А и В возникает сила внутреннего трения, которая определяется равенством

, (2.1)

где F - площадь трущихся слоев, м²; - градиент скорости, представляющий изменение скорости du на единицу расстояния между смежными слоями жидкости dy в направлении, перпендикулярном к движению; -динамический коэффициент вязкости, Па×с.

Знак выбирается в зависимости от знака градиента скорости так, чтобы сила T была положительной.

Из зависимости (2.1) следует, что

, (2.2)

где -касательное напряжение (напряжение внутреннего трения или напряжение сдвига), т.е. сила трения, приходящаяся на единицу площади.

Уравнение (2.2) выражает закон внутреннего трения Ньютона. Согласно этому закону при течении жидкости между ее слоями возникают касательные напряжения пропорциональные градиенту скорости.

Для определения размерности динамической вязкости из уравнения (2.2) получим

В международной системе единиц СИ динамическая вязкость выражается в Н×с/м² или Па×с.

Вязкость жидкости может выражаться в градусах Энглера ( ) (условная вязкость) или секундах Сейболта ( ), путем сравнения времени истечения одинаковых объемов измеряемой и стандартной жидкостей.

В гидравлических расчетах наряду с динамической вязкостью используется кинематическая вязкость

(2.3)

Эта вязкость названа кинематической, так как в ее размерности отсутствуют единицы силы. Так, подставив размерности и , получим

Динамическая и кинематическая вязкости жидкости зависят от температуры и давления. При этом вязкость капельных жидкостей с увеличением температуры уменьшается, а вязкость упругих жидкостей (газов) возрастает. Это объясняется тем, что в газах средняя скорость (интенсивность) теплового движения молекул с повышением температуры растет, а значит, возрастает вязкость. В капельных жидкостях молекулы не могут двигаться по всем направлениям, они могут лишь колебаться возле своего среднего положения. С увеличением температуры средние скорости колебательных движений молекул возрастают, вследствие чего легче преодолеваются удерживающие их связи, и жидкость приобретает большую подвижность, т.е. ее вязкость уменьшается.

Для чистой пресной воды зависимость динамической вязкости (в пуазах) от температуры определяется по формуле Пуазейля

, (2.4)

где t-температура в °C.

С повышением температуры от 0°C до 100°C вязкость воды уменьшается почти в 7 раз (приложение 2).

Вода принадлежит к маловязким жидкостям. Несколько меньшей вязкостью, чем вода обладают немногие практически используемые жидкости , например, спирт, эфир. Наименьшую вязкость имеет жидкая углекислота (в 50 раз меньше вязкости воды). Жидкие масла по сравнению с водой характеризуются более высокой вязкостью (масло касторовое при t=20°C имеет вязкость в 10³ раз большую, чем вода). В приложении 3 приведены вязкости некоторых жидкостей.

С повышением давления вязкость жидкости возрастает. Однако по сравнению с вязкостью жидкости при атмосферном давлении с изменением давления до 5 МПа вязкость жидкости увеличивается незначительно. Поэтому при расчетах эти изменения можно не учитывать.

Кинематическая вязкость упругих жидкостей (газов) зависит как от температуры, так и от давления. При этом она увеличивается с повышением температуры и уменьшается с возрастанием давления.

Зависимость динамического коэффициента вязкости газов от температуры выражается формулой

, (2.5)

где m₀ – динамический коэффициент вязкости при 0°C; Т – тем-пература, К; С – постоянная Сатерленда (для азота С=114, для кислорода С=131, для воздуха С=124).

Экспериментальное определение вязкости жидкостей осуществляется с помощью вискозиметров. Применяется несколько типов вискозиметров, а именно: капиллярные, ротационные (вискозиметры с двумя коаксиальными цилиндрами), вискозиметр Энглера, вискозиметры, основанные на затухании крутильных колебаний маятников (или цилиндров) в исследуемой жидкости, вискозиметры, в которых вязкость жидкости находится по скорости падения в ней твердого тела (металлического или стеклянного шарика) и другие.

Цель работы – ознакомление с устройством и принципом работы вискозиметра Энглера и экспериментальное определение вязкости жидкости.