![]() КАТЕГОРИИ:
АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Решение. Показание U1 вольтметра, подключенного к точкам А и В (рисПоказание U1 вольтметра, подключенного к точкам А и В (рис. 7.1), определяется по закону Ома: U1=I1R1, (1) где I1 – сила тока в неразветвлённой части цепи; R1 – сопротивление параллельно соединенных вольтметра и половины потенциометра. Силу тока I1 найдем по закону Ома для всей цепи:
где Внешнее сопротивление
Сопротивление R1 параллельного соединения может быть найдено по формуле Rl=R∙RB/(R + 2RB). Вычисления: Rl=100∙500/(100 + 2.500)=45.5 Ом. Подставив в выражение (2) выражение для
Если подставить значения I1 и R1 в формулу (1), то найдем показание вольтметра: U1=46,9 В. Разность потенциалов между точками А и В при отключенном вольтметре равна произведению силы тока I2 на половину сопротивления потенциометра:
причём Ответ: U2=50 В.
Краткая теория · Магнитный момент контура с током:
где I – сила тока в контуре, S – его площадь, · Индукция магнитного поля В – отношение максимального вращающего момента Мmax к магнитному моменту · Принцип суперпозиции: если в данной точке пространства различные источники создают магнитные поля, магнитные индукции которых равны
· Закон Ампера. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле (сила Ампера), направлена по правилу левой руки (рис.8.2) и равна F=B∙I∙l∙sinα,
· Индукция магнитного поля прямолинейного проводника с током I бесконечной длины на расстоянии r от проводника:
где · Магнитная проницаемость среды μпоказывает, во сколько раз индукция магнитного поля в среде возрастает по сравнению с вакуумом:
где B – индукция магнитного поля в среде, B0 – в вакууме. · Индукция магнитного поля в центре кругового витка с током I равна и направлена по правилу правого винта (рис.8.4). Здесь R – радиус витка. · Сила взаимодействия двух параллельных бесконечных проводников с токами I1 и I2, находящимися на расстоянии r, в расчёте на единицу длины проводника:
· Момент сил, действующий на контур с током в магнитном поле:
где В – индукция поля, pm – магнитный момент контура, α – угол между вектором · Сила Лоренца (сила, действующая на заряд q, движущийся со скоростью
· Магнитный поток (поток вектора магнитной индукции В) через поверхность площадью S:
где · Работа по перемещению контура с током в магнитном поле A=I∙DФ, где DФ – изменение магнитного потока, пронизывающего поверхность, ограниченную контуром; I – сила тока в контуре. · Закон Фарадея (закон электромагнитной индукции): ЭДС индукции
Если контур содержит N витков, то Частные случаи применения закона Фарадея: а) разность потенциалов U на концах проводника длиной l, движущегося со скоростью u в однородном магнитном поле индукцией B: U=B∙l∙u∙sina, где a – угол между направлениями векторов скорости u и магнитной индукции В; б) электродвижущая сила индукции
где wt — мгновенное значение угла между вектором · Индуктивность контураLчисленно равна магнитному потоку Ф, пронизывающему контур, при единичной силе тока в контуре:
Для катушки с N витками
где N – число витков, l – длина соленоида, S – площадь сечения соленоида. · ЭДС самоиндукции
· Энергия магнитного поля контура с током:
Для катушки с N витками · Закон сохранения энергии для идеального колебательного контура:
|