КАТЕГОРИИ:
АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Переменное электромагнитное поле. Запаздывающие потенциалы ⇐ ПредыдущаяСтр 8 из 8 Переменное электромагнитное поле характеризуется известными нам тремя уравнениями (1.66 – 1.68). В случае переменного электромагнитного поля нет возможности разделить магнитное поле от электрического. Это процесс взаимосвязанный. При решении необходимо знать либо сторонние токи, либо сторонние заряды, начальные и граничные условия. Если имеем однородное безграничное пространство, то нам нужно знать только токи и заряды. На практике этот случай редок, но он имеет фундаментальное значение. Рассмотрим этот случай для среды без потерь, т. е. при уравнения (1.66 – 1.68) примут вид:
. Уравнение (1.70) может быть записано в виде трёх скалярных уравнений в прямоугольной системе координат. В результате имеем:
где – проекции или функции ; – означает или ; – имеет размерность скорости.
Рис. 1.13 Уравнение (1.72) есть неоднородное волновое уравнение. Частным решением его является
где – объём области пространства, в котором задана функция (рис. 1.13); – точка, находящаяся в объёме , в ней расположен источник поля; – время, предшествующее времени на величину ; – время запаздывания, которое необходимо, чтобы процесс распространялся от точки до точки . Данный потенциал определяется поведением источников в момент времени . Потенциалы в силу наличия времени запаздывания называются запаздывающими. В результате для электрического вектор-потенциала и скалярного потенциала получим:
Формулы (1.74) и (1.75) находят широкое применение для расчёта изучения антенн, когда токи в них заданы.
|