ЭДС и токи в обмотках ротора и их зависимость от скольжения.

В обмотке вращающегося ротора рабочий магнитный поток наводит ЭДС, действующее значение которого Е₂, зависит от скорости движения поля относительно проводников ротора E₂=C_2Eƒ₂Φ, так как ƒ₂=ƒ₁s, то E₂=C_2Eƒ₁sΦ,

здесь C_2E − коэффициент, зависящий от конструктивных особенностей обмотки ротора.

При неподвижном роторе (s=1) в его проводниках наводится ЭДС. E₂=C_2Eƒ₁Φ, значит E₂=E_2ns - действующее значение ЭДС, наводимое в обмотке вращающегося ротора пропорционально скольжению.

С обмоткой ротора, кроме основного магнитного потокосцепления поток рассеяния ротора Ψ_p2 - часть магнитного потока ротора, который замыкается помимо статора (см. рис 6.11.). Так как магнитные линии поля рассеяния замыкаются, в основном, по воздуху, будем считать, что потокосцепление рассеяния пропорционально току ротора Ψ_p2~i₂ и совпадает с ним по фазе. Индуктивность рассеяния L_p2-постоянна.

ЭДС потока рассеяния ротора Ė_p2=−jx_p2İ_2.

Уравнение электрического состояния ротора обмотки

Ė₂=İ₂r₂+(-Ė_p2)=İ₂(r₂+jx_p2)

Индуктивное сопротивление рассеяния при вращающемся роторе x_p2=2πƒ₂L_p2=ɷ₂L_p2=2πƒ₁sL_p2

При неподвижном роторе s=1; ƒ₂=ƒ₁→x_2n=2πƒ₁Lβ_2,

значит x_p2=x_2ns

Действующее значение тока в фазе вращающегося ротора.

Угол, на который ток ротора l₂ отстаёт по фазе от вызвавшей его ЭДС E₂ может быть определён

При изменении нагрузки на валу двигателя происходит одновременное изменение частоты, ЭДС и тока вращающегося ротора, а так же cosφ_2S.

Рис. 6.12