КАТЕГОРИИ:
АстрономияБиологияГеографияДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Основные формулы.
Связь магнитной индукции В с напряженностью Н магнитного поля: В = μμ0 Н, где μ – магнитная проницаемость изотропной среды; μ0 – магнитная постоянная. В вакууме μ = 1, и тогда магнитная индукция в вакууме: В = μ0 Н, Закон Био – Савара – Лапласа: dB [dlr] или dB = dI, где dB – магнитная индукция поля, создаваемого элементом провода длиной dl с током I; r – радиус – вектор, направленный от элемента проводника к точке в которой определяется магнитная индукция; α – угол между радиусом – вектором и направлением тока в элементе провода. Магнитная индукция в центре кругового тока: В = , где R – радиус кругового витка. Магнитная индукция на оси кругового тока: B = , Где h – расстояние от центра витка до точки, в которой определяется магнитная индукция. Магнитная индукция поля прямого тока: В = μμ0 I/ (2πr0), Где r0 – расстояние от оси провода до точки, в которой определяется магнитная индукция. Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком провода с током (см. рис. 31, а и пример 1) B = (соsα1 – соsα2). Обозначения ясны из рисунка. Направление вектора магнитной индукции В обозначено точкой – это значит, что В направлен перпендикулярно плоскости чертежа к нам. При симметричном расположении концов провода относительно точки, в которой определяется магнитная индукция (рис. 31 б), - соsα2 = соsα1 = соsα, тогда : B = соsα. Магнитная индукция поля соленоида: В = μμ0 nI,
где n – отношение числа витков соленоида к его длине.
Сила, действующая на провод с током в магнитном поле (закон Ампера), F = I [lB], или F = IBlsinα, Где l – длина провода; α – угол между направлением тока в проводе и вектором магнитной индукции В. Это выражение справедливо для однородного магнитного поля и прямого отрезка провода. Если поле неоднородно и провод не является прямым, то закон Ампера можно применять к каждому элементу провода в отдельности: DF = I [dlB]. Магнитный момент плоского контура с током: рm = n/S, Где n – единичный вектор нормали (положительной) к плоскости контура; I – сила тока, протекающего по контуру; S – площадь контура. Механический (вращательный) момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле, М = [pmB], или М = pmB sinα, Где α – угол между векторами pm и B. Потенциальная энергия (механическая) контура с током в магнитном поле: Пмех = - pmB, или Пмех = - pmB соsα. Отношение магнитного момента pm к механическому L (моменту импульса) заряженной частицы, движущейся по кругу орбите, = , Где Q – заряд частицы; m – масса частицы. Сила Лоренца: F = Q [vB], или F = Qυ B sinα , Где v – скорость заряженной частицы; α – угол между векторами v и В. Магнитный поток: А) в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности6 Ф = BScosα или Ф = Bп S, Где S – площадь контура; α – угол между нормалью к плоскости контура и вектором магнитной индукции; Б) в случае неоднородного поля и произвольной поверхности: Ф = Вп dS (интегрирование ведется по всей поверхности). Потокосцепление (полный поток): Ψ = NФ. Это формула верна для соленоида и тороида с равномерной намоткой плотно прилегающих друг к другу N витков. Работа по перемещению замкнутого контура и в магнитном поле: А = IΔФ. ЭДС индукции: ℰi = - . Разность потенциалов на концах провода, движущегося со скоростью v в магнитном поле, U = Blυ sinα, Где l – длина провода; α – угол между векторами v и В. Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока, пронизывающего этот контур: Q = ΔФ/R, или Q = NΔФ/R = ΔΨ/R, Где R – сопротивление контура. Индуктивность контура: L = Ф/I. ЭДС самоиндукции: ℰs = - L . Индуктивность соленоида: L = μμ0 n2 V, Где п – отношение числа витков соленоида к его длине; V – объем соленоида. Мгновенное значение силы тока в цепи, обладающей сопротивлением R и индуктивностью : А) I = (1 – е-Rt\L) (при замыкание цепи), где ℰ - ЭДС источника тока; t – время, прошедшее после замыкания цепи; Б) I = I0е-Rt\L (при размыкании цепи), где I0 – сила тока в цепи при t = 0; t – время, прошедшее с момента размыкания цепи. Энергия магнитного поля: W = . Объемная плотность энергии магнитного поля (отношение энергии магнитного поля соленоида к его объему) W = ВН/2, или w = В2/(2 μμ0), или w = μμ0 Н2/2, Где В – магнитная индукция; Н – напряженность магнитного поля. Кинематическое уравнение гармонических колебаний материальной точки: х = А соs (ωt + φ), Где х – смещение; А – амплитуда колебаний; ω – угловая или циклическая частота; φ – начальная фаза. Скорость ускорения материальной точки, совершающей гармонические колебания: υ = -Aω sin (ωt + φ); : υ = -Aω2 соs (ωt + φ); Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты: А) амплитуда результирующего колебания: А = Б) начальная фаза результирующего колебания: φ = arc tg . Траектория точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных колебаниях: х = А1 соs ωt; y = А2 соs (ωt + φ): А) y = х, если разность фаз φ = 0; Б) y = - х, если разность фаз φ = ±π; В) = 1, если разность фаз φ = ± . Уравнение плоской бегущей волны: у = А соs ω (t - ), Где у – смещение любой из точек среды с координатой х в момент t; Υ – скорость распространение колебаний в среде. Связь разности фаз Δφ колебаний с расстоянием Δх между точками среды, отсчитанным в направлении распространения колебаний; Δφ = Δх, Где λ – длина волны.
|